Линейная алгебра и геометрия
   Справочник формул




Прикладная математика
основные математические формулы











     Геометрия пространств со скалярным произведением / Самосопряженные операторы в квантовой механике / 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13


Это показывает, что средний разброс значений некоммутирующих наблюдаемых f, g, вообще говоря, не может быть одновременно сделан как угодно малым. Говорят еще, что некоммутирующие наблюдаемые не измеримы одновременно; к этой формулировке следует относиться с теми же предосторожностями, что и к термину "измерение".

Особую роль играет применение неравенства Гейзенберга к случаю канонически сопряженных пар наблюдаемых, которые по определению удовлетворяют соотношению . Для них

каково бы ни было состояние . Заметим, что в конечномерных пространствах таких пар нет, т. к. Tr [f, g] = 0, Tr id = dim . Однако в бесконечномерных пространствах они существуют. Классический пример:

Эти операторы появляются в квантовых моделях физических систем, которые на классическом языке называются "частица, движущаяся в одномерном потенциальном поле".

Опишем эти и некоторые другие наблюдаемые подробнее.


-1-2-3-4-5-6-7-8-9-10-11-12-13-


   a
   б
   в
   г
   д
   е
   ж
   з
   и
   к
   л
   м
   н
   о
   п
   р
   с
   т
   у
   ф
   х
   ц
   ч
   ш
   щ
   э
   ю
   я
© 2007-2008 ФиПМ

Линейная алгебра и геометрия
математические формулы, он-лайн справочник